Источниками теплового потока (рис. 5.6), поступающего в деталь, являются: расположенная под углом сру зона стружкообразования (поток Ф0), участок hч на линии среза, соответствующий высоте треугольной контактной пластической зоны деформаций на передней поверхности (поток Ф,), участок h2 задней по­верхности застойной зоны, образовавшийся при заточке упрочняющей фаски Рис. 5.6. Схема тепловых потоков, посту­пающих в деталь при резании […]

Измерение температуры. Развитие аналитических методов определения температуры при резании изменило роль экспериментальных методов. Если на ранних этапах развития науки о резании эксперимент являлся единствен­ным способом получения информации о температурах или тепловых потоках, то позже эта его функция все более переходила к аналитическим методам. Однако существует ряд задач, которые могут быть решены только с помощью экспериментальных […]

5.1. Температура деформации и тепловой поток из зоны стружкообразования Применим полученное решение к анализу температуры в детали перед зо­ной стружкообразования в виде единственной плоскости сдвига (рис. 5.1). Рис. 5.1. Схема к расчету температуры и распределение температуры деформации Мощность Ф, характеризующая тепловыделение в условной плоскости сдвига, в результате деформации еи обрабатываемого материала при пределе текучести Ту […]

Если теплофизические характеристики обрабатываемого материала не за­висят от температуры, то температурное поле от распределенного по извест­ному закону q(y) источника теплоты может быть представлено как результат наложения температурных полей от нескольких непрерывно действующих равномерно распределенных источников (или стоков) теплоты, сумма которых аппроксимирует заданный закон q(y) [50]. Рис. 4.7. Схема к определению тем­пературы 0(у) за пределами равно­мерно […]

Для решения многих технологических задач и, в частности, для расчета температурных полей, возникающих в стружке и изделии, важное значение имеет задача о температурном поле, возникающем в полуплоскости от движу­щегося равномерно распределенного источника теплоты (рис. 4.4). Значительные упрощения расчета таких температурных полей могут быть vy достигнуты при больших значениях критерия Ре: Ре = —. со Физический […]

Рис. 4.3. Схема замены постоянного точечного движущегося источника теплоты мгновенными Задачи расчета температурного поля от движущихся источников рассмат­ривались Н. Н. Рыкалиным [87], Дж. К. Йегером. Для того, чтобы учесть движе­ние, период действия источника разбивают на малые интервалы и в каждом из таких интервалов определяют приращение температуры от точечного мгно­венного источника теплоты. Если посто­янный точечный источник […]

Воспользуемся идеей метода точечных источников тепла для описания процесса выравнивания температуры в неограниченном стержне. Представим начальные условия, заданные в виде известной функции Т(х,0)= f(x), как сум­мы бесконечного множества кривых вида [59]: (*-02 4 сот (*-*02 4сот dЈ. (4.10) f(Ј,)dЈ, lim. exp т-»0 у/ 4ясот Л +°° , Т. е. e(x,0) = |im-7= |V(4)exp T-»0 V47IC0T […]

Передача теплоты теплопроводностью описывается дифференциальным уравнением теплопроводности, вытекающим из закона сохранения количества тепловой энергии и основного закона теплопроводности (закона Фурье). При­ведем вывод этого уравнения для одномерного нестационарного температур­ного поля. Рассмотрим изменение теплосодержания элемента стержня длиной dx и площадью поперечного сечения F, равной единице (рис. 4.1). Изменение теплосодержания ДQ, вызванное изменением АТ температуры Т(х, т) за […]

4.1. Теплофизические характеристики. Основной закон теплопроводности При резании материалов возникающие на поверхностях инструментов тем­пературы определяют работоспособность инструмента и ограничивают произ­водительность обработки. Рассмотрение закономерностей распространения теплоты имеет большое значение для понимания физической сущности и для разработки более универсальных и точных методов расчета характеристик процесса резания. Тепловые расчеты при резании в значительной мере осно­вываются на теории теплопроводности […]

При автоколебаниях потери механической энергии вследствие ее рассеи­вания (демпфирования) периодически пополняются притоком энергии от ис­точника, не обладающего колебательными свойствами. Например, в механи­ческих часах таким источником энергии является взведенная пружина или поднятая гиря, в электронных часах — батарейка. Одной из задач исследова­ния автоколебаний при резании являлось выяснение природы источника энер­гии, поддерживающей автоколебания. Возникновение источника энергии, под­держивающей […]